Итак, главное, при разрядке и движении по окружности со скоростью выше скорости света магнитный монополь в свободном микровихроне индуцирует противодействующий процессу уменьшения его заряда электрический монополь, а при торможении и уменьшении скорости до полной остановки он превращается в свой покоящийся аналог – гравитационный монополь.
Фотоядерные реакции лёгкими фотонами. Аналогично с уже рассмотренным процессом фотоатомных реакций с испусканием микрочастиц, происходит процесс Гигантскогорезонанса при пороговых энергиях фотонов от 10 до 25 Мэв, когда длина волны становится сравнимой с диаметром ядра, что приводит также к излучению различных микрочастиц.
Фотоядерные реакции «тяжёлыми» фотонами. Рассмотренные выше фотоны, полученные при излучении возбуждённых атомов или ядер, назовём «лёгкими» фотонами, только таким фотонам свойственно определение их энергии через произведение частоты и постоянной Планка. К их числу следует отнести и лазерное излучение даже высоких плотностей потока луча. Однако в природе Вселенной[98] встречаются такие процессы, например, электрические разряды атмосферных молний, при которых синфазно за очень короткий промежуток времени порядка 10-12 секунды и в очень малом локализованном объёме[99] в импульсно-переменном электрическом поле больших токов и напряжений рождаются путём слияния магнитные заряды с максимально возможной плотностью упаковки зёрен-потенциалов как на самих спиралях, формирующих сферу этого заряда, так и названных спиралей, вплотную примыкающих друг к другу (фиг. 2.5). Назовём такие электромагнитные фотоны «тяжёлыми».
Фиг. 2.5 Лёгкие атомные и «тяжёлые» СВЧ – фотоны.
«Тяжёлый» монополь вихрона СВЧ[100] диапазона (в его фазовом объёме находится очень большое количество атомов), проходя через кластер вещества, также производит волноводы и способен ионизировать не только электроны внешних и внутренних оболочек атома, но может ионизировать частицы внешних оболочек атомных ядер. Как следствие этих процессов, вдоль потенциалов волновода идут вихревые токи, а первичный химический состав вещества изменяется.
Рассмотренный процесс касается формирования лишь одного атомного микровихрона фотона. А, например, в работах В. В. Авраменко показано рождение мощного потока фотонов на границе разрыва спирали нити обычной бытовой лампы накаливания, при питании одним проводом, включённой в схему, разработанной этим автором. В этих экспериментах по однопроводной передаче энергии горят как исправные лампы, так и перегоревшие – это процесс переноса электрического заряда магнитными монополями.
Вспышки света, предваряющие атмосферный разряд обычной молнии, или при включении вилки в розетку, для питания прибора с потреблением тока более одного ампера – это поток вихронов с широким спектром частоты вплоть до оптических. При этом следует сравнить сходство излучения потока фотонов при возбуждении кластера плазмы (изменение электрического поля в атомах плазмы – однофотонный механизм излучения на один атом) с излучением потока фотонов (вспышки) в глубоком вакууме без атомов и плазмы вблизи электрода, на котором происходит пикосекундное импульсное высоковольтное изменение потенциала. В этом случае имеется область зарождения потока магнитных монополей разной частоты, которое можно детектировать по вспышке мощного потока фотонов в оптическом диапазоне. Отсюда вывод, что во всех случаях, когда в какой-то области пространства начинает мгновенно (скорость изменения) изменяться электрическое поле, всегда рождаются синфазные магнитные монополи за счёт энергии его изменения, которые способны переносить соответствующий электрический и магнитный заряды из одной его точки в другую.
Если окружающее область вспышки пространство содержит атомы, а энергия заряда магнитного и соответствующего электрического монополей соизмерима или больше энергии заряда атомного ядра, то происходит или резонансное поглощение этого фотона с переводом атома в одно из возбуждённых состояний, или ионизация связанного в атоме электрона, или происходит рождение пар[101] элементарных частиц – электронов и позитронов, мюонов. При взаимодействии атомов с «тяжёлыми» СВЧ фотонами возможно их частичное поглощение с возбуждением механических колебательно-вращательных уровней, ионизация частиц внешних оболочек атомов и атомных ядер с выделением ядерной энергии. Частоты таких фотонов находятся в известном ИК-диапазоне. А вот энергия таких «тяжёлых» фотонов определяется уже величиной магнитных зарядов, а не произведением частоты на постоянную Планка.
Длиноволновый гигантский солнечный макровихрон специфически[102] взаимодействует с плазмой Солнца – в момент его выхода через поверхность фотосферы его электромонополь захватывает кластер фотосферы, который через мгновение будет выброшен исчезающим электромонополем из его фазового объёма, и образует в фотосфере пару брешь – «чёрное пятно» и белое пятно над ним. Такие заряды замечены (фото 2.2–2.3) на поверхности Солнца – назовём их «сверхтяжёлыми» фотонами.
LENR. Именно такой метод позволяет при относительно небольшой частоте фотонов (ВЧ, СВЧ, КВЧ и ИК диапазон), но очень высокой плотности зёрен-потенциалов на волноводах, инициировать эффекты СВЧ бытовой микроволновой печи – вихревые токи, а также уже широкоизвестные низкоэнергетические[103] ядерные реакции (LENR) с производством дополнительной энергии (тепловой или электрической) за счет полной локальной обдирки от электронов (ионизации) и фотоионизации частиц, входящих в состав внешних ядерных оболочек тяжёлых элементов. При этом, необходимо отметить аналогию поведения взаимодействия лёгких фотонов с внешними электронами в атоме с «тяжёлыми» фотонами, которые таким же образом ионизируют частицы с внешних оболочек атомных ядер.
Рассмотренная структура[104] лёгких и «тяжёлых» фотонов является ключом открытия тайны массы, заряда, спина, гравитации, инертности, электротока, твёрдости, вязкости и других физических свойств различных сред, механизма электросопротивления и других фундаментальных явлений природы в микро– и макромире атомно-молекулярных веществ, в том числе и LENR реакций в атомно-молекулярных агрегатных состояний материи.
Пространства вакуума космоса Вселенной заполнены светом и другим весьма широким многообразием потоков частиц, микрочастиц и электромагнитных волн. Однако звуковым волнам нет места в космосе – им для существования нужна вещественная атомно-молекулярная среда. Поэтому они живут и существуют лишь на звёздах и планетах. В этом разделе и рассмотрены электромагнитные, тепловые и звуковые микровихроны, порождающие такие волны и микрочастицы.
2.2.1 Электромагнитные микровихроны
Из открытой литературы со времён Д. К. Максвелла известно, что «магнитный монополь можно представить, как отдельно взятый полюс длинного и тонкого постоянного магнита. Однако у обычного магнита всегда два полюса, то есть он является диполем[105]. Если разрезать магнит на две части, то у каждой его части по-прежнему будет два полюса. Все известные элементарные частицы, обладающие электромагнитным полем, являются магнитными диполями. Сформулированные Д. К. Максвеллом уравнения классической электродинамики связывают электрическое и магнитное поле с движением заряженных частиц. Эти уравнения почти симметричны относительно электричества и магнетизма. Они могут быть сделаны полностью симметричными, если в дополнение к электрическому заряду и току ввести некий магнитный заряд и магнитный ток. Об этом Максвелл указывал ещё в 1873 г. Таким образом можно создать систему уравнений Максвелла с учетом существования магнитных зарядов.
Существующие классические уравнения отражают тот факт, что обычно магнитные заряды не наблюдаются. Если магнитные заряды существуют, то существование магнитных токов приведёт к поправкам уравнений уравнений Максвелла, которые можно наблюдать на макроскопических масштабах.
После Максвелла (1873 г.), сначала П. Кюри (1894 г.), А. Пуанкаре (1896 г.), а затем и П. Дирак (1931 г) создали квантовую теорию взаимодействия электрического заряда с магнитным зарядом, которая применима при условии знаменитого дираковского квантования. Из него следует, что магнитный заряд частицы должен быть кратен элементарному магнитному заряду.
В 1974 г. Поляков и т*Хоофт теоретически определили значение искомой массы магнитного монополя величиной в М 1016 Гэв.
В настоящее время магнитный монополь стал обязательным приложением всех объединительных теорий. Абелев монополь не имеет строгих ограничений на массу. Вместе с тем, неабелев монополь может иметь массу доступную LHC.
