В узкой части сопла (называемой горловиной) устанавливаются критические значения параметров Vk,Tk, pk, wk= wзв, Gmax.(где Wзв– местная скорость звука). Движение потока по расширяющейся части характеризуется тем, что газ расширяется далее в границах [ p2k, p1], повышается скорость в интервале [wk = Wзв, w > wk] (т. е. до значений w > Wзв), что ведет к уменьшению давления, но при этом удельный объем увеличивается (т. е. v >vk , p< pk).
Расширяющаяся часть насадки может выполнять функцию диффузора, если в узкой плоскости w < wзв (для po / p1> bk).
55. Дросселирование газа и уравнение процесса
Для водяного пара критическая температура составляет Тк = 647 К, соответственно, Тинв > 4400 К (температура инверсии). В процессе дросселирования всегда происходит охлаждение водяного пара, это связано с полной диссоциацией молекул пара при таких не очень высоких значениях данной температуры инверсии.
Дросселирование водяного пара характеризуется следующими свойствами, полученными из анализа диаграммы (i, s):
1) для любого состояния пара дросселирование всегда понижает температуру водяного пара;
2) дросселирование влажных паров при небольших давлениях сопровождается переходом из увлажненного в сухое, а затем в перегретое состояние. Влажные пары при высокихдавленияхсначала еще более увлажняются, но потом такжеобразуют сухую и перегретую фазу;
3) дросселирование перегретых паров при больших давлениях (если температура перегрева невелика) сопровождается прохождением ими несколькихфаз (сухого насыщенного, влажного, сухого и наконец, перегретого). Последнее состояние пара характеризуется низкими значениями температуры и давления. В общем случае при дросселировании перегретые пары сохраняют свое перегретое состояние, если в начале процесса их давления были высокими.
Обычно на is-диаграмме процесс дросселирования i1 = i2 представляет собой горизонтальную линию, направленную в сторону возрастания энтропии (вследствие необратимости процесса).
Известно, что давление перегретого пара (и его полезная работа) в процессе мятия снижается.
аад < aдрос, где адрос - температурный эффект адиабатного необратимого расширения (т. е. дросселирования), а аад– эффект адиабатного обратимого расширения. Отсюда при одном давлении dp имеем:
dTдрос < dTад на величину v/cp.
56. Передача теплоты через шаровую стенку
Пусть имеется полый шар с внутренним и внешним радиусами соответственно г1 и г2 коэффициент теплопроводности I которого постоянен. При заданных граничных условиях третьего рода будут также определены коэффициенты теплоотдачи на поверхностях шара a1 и a2 и температуры внутренней и внешней сред соответственно Tж1 и Tж2. Коэффициенты a1,a2 будут постоянными во времени, а температуры Tж1,Tж2 – постоянными и во времени, и по поверхностям.
При стационарном режиме теплопередачи полный тепловой поток Q, переданный через однородную сферическую стенку от горячей среды к холодной, будет постоянным для всех изотермических поверхностей и может быть определен тремя уравнениями.
где d1,d2 – внутренний и наружный диаметры шара;
a1,a2 коэффициенты теплоотдачи от горячей среды к стенке и от стенки к холодной среде;
I– коэффициент теплопроводности материала стенки;
T1,Т2 – температуры внутренней и наружной стенок.
где DT = Тж1 – Тж2 – полный температурный напор;
Кш – коэффициент теплопередачи шаровой стенки (Вт/град).
Величина обратная Кш называется термическим сопротивлением теплопередачи шаровой стенки:
